复介电常数的虚拟部分是由材料内部的各种极化引起的各种松弛极化，无法跟上外部高频电场的变化，代表了材料的消耗。在稳定电场的影响下，介质电流与电压相同，介电常数为一个稳定值。
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但在交变电场中，如果介质中存在松弛极化，则D与E之间存在相位差，导致介电常数为复数。
扩展材料：测量方法：相对介电常数εr可以用以下方法测量电场：首先，在两个极片之间为真空时，检测电容器的电容C0。然后，在极片之间加入电介质后，用相同的电容极片间距测量电容Cx。以下可以计算相对介电常数：εr=Cx在标准大气压下，不含二氧化碳的干燥空气的相对电容率εr=1.00053。因此，用这种电极构形在空气中的电容Ca代替C0来测量相对电容率εr时，也有足够的精度。
对于时变磁场，物质介电常数与频率有关，一般称为介电指数。
复介电常数岩石在介电的同时也具有导电作用。结果，就像电容器漏电一样，除了位移电流外，还有传导电流，导致消耗。电流与电压的相位差不再为90°，小一点。
这种现象可以通过电容器来解释和研究。
首先考虑一个真空电容器（图4）－13a)，容量为C0，当两极板间加交频率为ω正弦波交变电压时，流过电容器的电流为储层岩石物理，其中虚数单位 ，表示I与V有90°相位差如图4所示－13b所示。在电容器两极板之间加入相对介电常数ε电介质(图4)－13c)，容量将增加到C＝εC0，通过添加电解质的电容器，电流变为储层岩石物理图4－13 由于具体介质消耗了岩石的电容等效，电流I与电压V的相位差总是略低于90°，如图4－13d所示。在这里，我们将电压V沿实轴方向写入实验中看到的电流I的实轴份量ωε″C0V，将I的虚轴重量写为Iωε′C0V关系，其中ε′和ε″均是实数。因此 与式（4－87)比较可以得到储层岩石的物理。换句话说，只要将相对介电常数定义为复数，就可以描述实验中看到的情况。
称ε′为复相对介电常数的实部，ε″为虚部。注意式(4)－89)与一般复数关系类型的区别，这里虚部选择负号而不是正号，这样做是为了让实际看到的ε″一般都是正值。在电路技术中，电路中充满电解质的特定电容器的性能可以用等效电路来描述。
最简单的等效电路是电阻与电容器串联或并联，只要其阻抗与实际电容器一致（电阻和容抗）。在一块介质两侧施加交变电压U（ω），它会产生电流I（ω），它们比率z（ω）＝U（ω）/I（ω）它被称为阻抗，并倒数y（ω）＝I（ω）/U（ω）称导纳，它们与频率的关系取决于I（ω）。因此，在这里我们使用理想的电路元件，即其值不随频率变化的电容C、电导G、电阻R和电感L形成各种等效电路，促进交变电场作用下等效电路的频率响应，与交变电场作用下实际介质的效果一致。
然后通过等效电路描述介质内部的物理过程。在这里，我们也可以根据第四章第一节第四部分的串联、并联和混合等效电路，研究复介电常数与阻抗和电容的关系。这里只给出并联等效电路的结果：储层岩石物理类型：CP为并联等效电路的电容；RP是等效电路的电阻。
阻容串联等效电路与并联电路参数有以下关系：储层岩石物理类型：Cs为串联等效电路电容，Rs为等效电路电阻。消耗引起的相移角被称为储层岩石物理δ对于消耗角，当消耗不大时，δ就等于ε″与ε′的比。
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